Notes

• [1]
  Voir aussi lcs articles de revue [153.184]
• [2]
  Insistons sur le fait que cela rie signifie pas que ce soit vrai pour le fluide total.
• [3]
  On peut penser par exemple aux photons, aux neutrinos, à la matière noire, à la.
• [4]
  Ce sera le cas par exemple pour une inflation standard à un champ. matière baryonique, etc.
• [5]
  On démontre ainsi rigoureusement que dans un espace de Friedmann-Robertson-Walker, l’impulsion des photons décroît comme le facteur d’expansion, propriété que l’on avait obtenue par des arguments heuristiques sur le comportement des longueurs d’onde.
• [6]
  Il sera en revanche significatif quand on s’intéressera aux fluctuations de température du fond diffus cosmologique.
• [7]
  Cette section efficace est inversement proportionnelle à la mase carré du diffuseur. La diffusion a donc lieu principalement sur les électrons.
• [8]
  Compte tenu du choix de η, τ′ est bien positif.
• [9]
  Dès lors qu’il n’y a pas de réactions d’annihilation ou de création de particules
• [10]
  On identifie bien sûr V_e et V_b : le plasma reste électriquement neutre.
• [11]
  Reniarquons d’ailleurs que la prescription choisie englobe les modèles de biais reposant sur des effets de seuil (comme celui proposé dans [142]) où on a par exemple la prescription δ_g, = 0 sinon. Dans la limite des événements rares, cette prescription donne en effet qui est aussi ce qu’on obtient pour un biais exponentiel appliqué à un champ de densité gaussieri.
• [12]
  Les processus de réionisation ont pu par exemple avoir lieu sur de très grandes échelles de manière cohérente.
• [13]
  M* et α peuvent être exprimés en fonction du redshift z pour rendre compte des corrections dites K et de l’évolution en luminosité des galaxies. Quand une information en redshift est disponible, il est aussi possible de réécrire la fonction de sélection en terme de N(z)
• [14]
  Elle est donné par qui converge pour γ > 1.
• [15]
  Ainsi définis ces noyaux dépendent très peu des paramètres cosmologiques.
• [16]
  L’idée sous-jacente est simple : l’accélération d’un objet est indépendante de sa masse.
• [17]
  C’est lui qui permet de faire le lien entre échelles angulaires et échelles physiques.
• [18]
  Mais passer de l’un à l’autre suppose d’avoir une connaissance complète de l’un ou de l’autre ce qui ne sera évidemment pas le cas.
• [19]
  Cette forme est valable dans une limite non relativiste pour les électrons. Pour des amm très chauds on s’attend à des modifications de cette forme comme on peut le voir sur la figure 5.15.
• [20]
  Comme c’est illustré ici, c’est le long des quasars que se font ce type de mesures. Il n’est pas exclu cependant que les observateurs utilisent des sursauts gammas conirrie chandelle lointaine permettant d’illuminer le milieu intergalactique
• [21]
  Donc sa fréquence à l’émission es est le redshzft du quasar.