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Fiche 27. Dipôles rayonnants

Pages 211 à 219

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  • Chrysos, M.
(2020). Fiche 27. Dipôles rayonnants. Electromagnétisme : L'essentiel, Licence, IUT (p. 211-219). Dunod. https://stm.cairn.info/electromagnetisme--9782100797363-page-211?lang=fr.

  • Chrysos, Michel.
« Fiche 27. Dipôles rayonnants ». Electromagnétisme L'essentiel, Licence, IUT, Dunod, 2020. p.211-219. CAIRN.INFO, stm.cairn.info/electromagnetisme--9782100797363-page-211?lang=fr.

  • CHRYSOS, Michel,
2020. Fiche 27. Dipôles rayonnants. In : Electromagnétisme L'essentiel, Licence, IUT. Paris : Dunod. Tout en fiches, p.211-219. URL : https://stm.cairn.info/electromagnetisme--9782100797363-page-211?lang=fr.

Notes

  • [1]
    Un électron « classique » se comporte comme s’il possédait une étendue spatiale re , son énergie au repos étant à la fois mec 2 et (−e 0)2/(4πε 0 re ).

Une antenne est un dispositif conçu pour la réception ou transmission des ondes électromagnétiques. Elle convertit une onde électromagnétique en courant électrique ou inversement (émissions radiophoniques ou télévisuelles, communications talkies walkies, réseaux sans fil, radars, exploration spatiale, etc.). Les antennes fonctionnent dans l’air ou en espace, et pour certaines fréquences elles peuvent aussi être utilisées sous l’eau ou même à travers le sol ou la roche pour de petites distances.
Physiquement, une antenne n’est qu’un arrangement de conducteurs. Elle a vocation soit à générer un champ électromagnétique rayonnant, en réponse à une tension électrique alternative qui lui est appliquée, soit à induire un courant alternatif et, par conséquent, une tension entre ses électrodes, lorsqu’elle est placée dans un champ électromagnétique extérieur.
Dipôle Hertzien Segment métallique de longueur (AB) = l, parcouru par un courant I(t) = \dot{q} = I 0 cos ωt. Le concept peut être perçu comme une généralisation d’un dipôle électrique statique de moment dipolaire \vec{p}=q \vec{l}(\vec{l}=\overrightarrow{A B}) dont les pôles A et B sont constitués, respectivement, des charges −q et q = q 0 sin ωt ; p = p 0 sin ωt, I 0 = q 0 ω, p 0 = q 0 l.
Le but principal est d’accéder au vecteur de Poynting et, par son biais, à la puissance rayonnée afin d’en étudier les caractéristiques et tracer le diagramme de directivité.
Remarque
À \vec{j} \rightarrow[\vec{j}…


Date de mise en ligne : 10/01/2024

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