Fiche 138. Les interférences à deux ondes : le cas d’un continuum de longueurs d’onde
Pages 364 à 365
Citer ce chapitre
- GAUTRON, Laurent,
- BALLAND, Christophe,
- CIRIO, Laurent,
- MAUDUIT, Richard,
- PICON, Odile
- et WENNER, Éric,
- Gautron, Laurent.,
- et al.
- Gautron, L.,
- Balland, C.,
- Cirio, L.,
- Mauduit, R.,
- Picon, O.
- et Wenner, É.
- L. Gautron,
- C. Balland,
- L. Cirio,
- R. Mauduit,
- O. Picon
- et É. Wenner
https://doi.org/10.3917/dunod.gautr.2021.01.0364
Citer ce chapitre
- Gautron, L.,
- Balland, C.,
- Cirio, L.,
- Mauduit, R.,
- Picon, O.
- et Wenner, É.
- L. Gautron,
- C. Balland,
- L. Cirio,
- R. Mauduit,
- O. Picon
- et É. Wenner
- Gautron, Laurent.,
- et al.
- GAUTRON, Laurent,
- BALLAND, Christophe,
- CIRIO, Laurent,
- MAUDUIT, Richard,
- PICON, Odile
- et WENNER, Éric,
https://doi.org/10.3917/dunod.gautr.2021.01.0364
Les résultats de la fiche 137 se généralisent au cas d’une source ponctuelle contenant un ensemble continu de longueurs d’onde. Chaque longueur d’onde contribue à l’intensité sur l’écran en donnant une intensité d’interférence I(M). L’intensité résultante au point M de l’écran est la somme des intensités produites par chaque longueur d’onde :
La forme de l’intensité obtenue dans le cas de deux longueurs d’onde d’intensité égale se généralise, et on obtient, dans le cas où l’intensité associée à chaque onde interférant est la même :
où \begin{equation}\bar{\lambda}\end{equation} est une longueur d’onde caractéristique du rayonnement. On retrouve les deux termes « somme des intensités » et « terme d’interférences ». Le cosinus est modulé par une fonction V(δ) dont la forme dépend du contenu en longueurs d’onde de la source. Cette fonction modulante est, par définition, la visibilité des franges d’interférences. Son étude permet de remonter à la longueur d’onde moyenne du rayonnement ainsi qu’à sa largeur spectrale (figure 138.1).
On considère une source ponctuelle dont le spectre
\begin{equation}\mathcal{P}_\lambda\end{equation} (intensité en fonction de la longueur d’onde) est celui d’une raie de largeur Δλ, modélisée comme une distribution continue de longueurs d’onde comprises entre λ0 et λ0 + Δλ. L’élément de longueur d’onde compris entre λ et λ + dλ a pour intensité B
λ
dλ, telle que \begin{equation}\int_{\lambda_0}^{\lambda_0+\Delta \lambda} B_\lambda \mathrm{d} \lambda=I_0 \text {, soit }\end{equation…
Ce chapitre est en accès conditionnel
Acheter cet ouvrage
28,99 €